杨氏双缝干涉实验原理-集合23个

杨氏双缝干涉实验原理

1、当x＝±（k＋12）Ldλ时，屏上表现为暗条纹，其中k＝0，1，2，…。（4′）

2、当x＝±kLdλ时，屏上表现为明条纹，其中k＝0，1，2，…。（4）

3、此式近似成立的条件是∠S1P1S2很小，因此有S1M⊥S2P1，S1M⊥OP1，因此∠P0OP1＝∠S2S1M，如果要保证∠S1P1S2很小，只要满足d<

4、我们还可以算出相邻明条纹（或者暗条纹）中心问的距离为Δx＝xk＋1－xk＝Ldλ（5）

5、sinθ≈tanθ＝xL（2）

6、因此Δr≈dsinθ≈dxL

7、随后在他的论文中以干涉原理为基础，建立了新的波动理论，并成功解释了牛顿环，精确测定了波长。1803年，杨把干涉原理用以解释衍射现象。这个实验完全可以跻身于物理学史上最经典的前五个实验之列。

8、在双缝实验里，照射单色光在一座有两条狭缝的不透明挡墙。在挡墙的后面，设立了一个照相底片或某种侦测屏障，用来纪录通过狭缝的光波的数据。从这些数据，可以了解光波的物理特性。以波动观来解释光波的干涉。

9、我们继续算得光屏上明条纹和暗条纹的中心位置。

10、通过做杨氏双缝干涉实验，得到了光的干涉图样。用单色光做试验，图样上出现明暗相间的条纹，明纹处是振动加强处，暗纹处是振动减弱处，加强处和减弱处相间隔，这图样说明光相遇发生了干涉。

11、△X=L入/d，其中△X是纹间距，L是两屏间的距离，d是两狭缝间的距离，入是入射的单色光的波长。

12、第2次近似是因为d<

13、设定双缝S1、S2的间距为d，双缝所在平面与光屏P平行。双缝与屏之间的垂直距离为L，我们在屏上任取一点P1，设定点P1与双缝S1、S2的距离分别为r1和r2，O为双缝S1、S2的中点，双缝S1、S2的连线的中垂线与屏的交点为P0，设P1与P0的距离为x，为了获得明显的干涉条纹，在通常情况下L>>d，在这种情况下由双缝S1、S2发出的光到达屏上P1点的光程差Δr为

14、当Δr≈dxL＝±kλ时，屏上表现为明条纹，其中k＝0，1，2，……，（3）

15、明纹产生的条件:光程差是单色光1个波长的整数倍。暗纹产生的条件:光程差是半个波长的奇数倍。

16、但我们看干涉图样的面积，明显超过了光直线传播所能到达的区域，这说明光传播中发生了衍射。

17、理查德·费曼说：仔细地思考双缝实验的意义，我们就能够一点一滴的了解整个量子力学。透过双缝实验，我们可以了解量子世界的真谛。

18、托马斯·杨于1801年进行了第一次光的干涉实验，即著名的杨氏双孔干涉实验，并首次肯定了光的波动性。

19、S2M＝r2－r1≈dsinθ，（1）

20、其中θ也是OP0与OP1所成的角。因为d<

21、至此我们得出结论：杨氏双缝干涉条纹是等间距的。

22、当Δr≈dxL＝±（k＋12）λ时，屏上表现为暗条纹，其中是k＝0，1，2，……。（3′）

23、主要是算两条光路的光程差。光程=路径长度*折射率，这个应该知道吧按题意，如果待测气体折射率大于空气，那上面那根光线S1-P的光程变长了，所以要维持与原来相同的光程，P点应该往下偏，即条纹往下移动。反之，往上偏